高速MOS驅(qū)動應用指南
高速MOS驅(qū)動應用：雙極晶體管和場效應晶體管有著相同的工作原理。從根本上說,，兩種類型晶體管均是電荷控制元件，即它們的輸出電流和控制極半導體內(nèi)的電荷量成比例。
當這些器件被用作開關時，兩者必須和低阻抗源極的拉電流和灌電流分開，用以為控制極電荷提供快速的注入和釋放。從這點看，MOS-FET在不斷的開關，當速度可以和雙極晶體管相比擬時，它被驅(qū)動的將十分的‘激烈’。
理論上講，雙極晶體管和MOSFET的開關速度是基本相同的，這取決與載流子穿過半導體所需的時間。在功率器件的典型值為20 ~ 200皮秒，但這個時間和器件的尺寸大小有關。與雙極結(jié)型晶體管相比，MOSFET在數(shù)字技術應用和功率應用上的普及和發(fā)展得益于它的兩個優(yōu)點。
優(yōu)點之一就是在高頻率開關應用中MOSFET使用比較方便。MOSFET更加容易被驅(qū)動，這是因為它的控制極和電流傳導區(qū)是隔離開的，因此不需要一個持續(xù)的電流來控制。一旦MOSFET導通后，它的驅(qū)動電流幾乎為0。
另外，在MOSFET中，控制電荷的積累和存留時間也大大的減小了。這基本解決了設計中導通電壓降（和多余的控制電荷成反比）和關斷時間之間的矛盾。因此，MOSFET技術以其更加簡單的、高效的驅(qū)動電路使它比晶體管設備具有更大的經(jīng)濟效益。
高速MOS驅(qū)動應用：開關應用
我們來研究下MOSFET的真實開關行為。為了更好的理解其基本過程，電路中的寄生電感將會被忽略掉。隨后，它們在基本工作中各自的影響將會單獨的分析。
此外，下面的說明和鉗位感應開關有關，這因為大多數(shù)被用于電源模式的MOSFET晶體管和高速門驅(qū)動電路工作于那個模式。
一個最簡單的鉗位感應開關模型如圖三（Figure）所示, 直流電流源代表感應器。在開關間隔比較小的情況下，它的電流可看作是連續(xù)的。在MOSFET截止期間二極管為電流提供了一個回路，設備的漏極終端用一個電池來象征表示。
高速MOS驅(qū)動應用：導通過程
MOSFET的導通過程可分為如圖4（即Figure4）所示的四個階段。
第一個階段：輸入電容從0開始充電到Vth,在這個過程，柵極絕大部分電流都用來給電容CGS充電，也有很小的電流流過電容CGS。當電容CGS的電壓增加到門的極限時，它的電壓就會有稍微的減小。這個過程稱為導通延遲，這是因為此時器件的漏極電流和漏極電壓均未發(fā)生變化。
當柵極電壓達到開啟電壓時，MOSFET處于微導通狀態(tài)。在第二個階段，柵極電壓從Vth上升到Miller平坦區(qū)，即VGS,Miller。這是器件的線性工作區(qū)，電流和柵極電壓成正比。在柵極的一側(cè)，電流如第一階段一樣流入電容CGS和CGD，電容VGS的的電壓將會不斷升高。
在器件的輸出端，漏極電流也不斷變大，但是漏源電壓基本不變，保持先前水平(VDS,OFF)。這從圖3的原理圖可以看出來。當所有電流都流入MOSFET而且二極管完全截止（pn結(jié)能承受反向電壓）后，漏極電壓必須保持在輸出電壓水平。
進入導通過程的第三個階段，柵極電壓（VGS,Miller）已經(jīng)足夠使漏極電流全部通過，而且整流二極管處于完全截止狀態(tài)。現(xiàn)在允許漏極電壓下降。在器件漏極電壓下降過程中，柵源電壓保持不變。
這就是柵極電壓波形的Miller平坦區(qū)。從驅(qū)動得到的可用的所有柵極電流通過電容CGD放電，這將加快漏源電壓變化。而漏極電流幾乎不變，這是由于此刻它受外部電路（即直流電流源）限制。
最后一個階段MOSFET溝道增強，處于完全導通狀態(tài)，這得益于柵極的電壓已經(jīng)足夠高。最終的VGS電壓幅度將決定器件最終導通阻抗。因此，在第四個階段，電壓VGS從Miller平坦區(qū)增大到其最大值VDRV。
這由于電容CGS和CGD的充電完成，因此柵極電流被分成這兩部分。在這兩個電容充電過程中，漏極電流保持不變，漏源電壓也隨著導通阻抗的減小而慢慢的減小。
關斷過程
MOSFET的關斷過程恰好和它的導通過程相反。電壓VGS從圖3的VDRV開 始，電流從圖3的最大負載電流IDC開始。漏源電壓由MOSFET的電流IDC和導通阻抗決定。圖5完整的顯示了關斷的四個階段。
第一個階段是關斷延遲，這階段需要電容CISS從最初值電壓放電到Miller平坦區(qū)水平。這期間柵極電流由電容CISS提供，而且它流入MOSFET的電容CGS和CGD。器件的漏極電壓隨著過載電壓的減小而略微的增大。此階段漏極電流幾乎不變。
在第二個階段，管子的漏源電壓從IDC·RDS(On)增加到最終值（VDS(off)）,由圖3的原理圖可知它是由整流二極管強制決定的。在這一階段，即相當于柵極電壓波形的Miller平坦區(qū)，柵極電流完全是電容CGD的充電電流因為柵源電壓是不變的。這個電流由電源級的旁路電容提供而且它是從漏極電流減掉的。總的漏極電流仍然等于負載電流，也就是圖3直流電源表示的感應電流。
二極管的導通預示著第三個階段的開始，二極管給負載電流提供另一通路。 柵極電壓從VGS,Miller降到Vth。大部分的柵極電流來自于電容CGS，因為事實上電容CGD在前一個階段是充滿電的。
MOSFET處于線性工作區(qū)，而且柵源電壓的降低將會導致漏極電流的減小，在這個階段的最后漏極電流幾乎達到0。與此同時，由于整流二極管的正向偏置漏極電壓將維持在VDS(off)。
截止過程的最后一個階段是器件的輸入電容完全放電。電壓VGS進一步減小到0。占柵極電流較大比例部分的電流，和截止過程的第三階段一樣，由電容CGS提供。器件的漏極電流和漏極電壓保持不變。
綜合上述結(jié)論，可以總結(jié)為：在四個階段（無論是導通還是關斷）里，場效應晶體管可在最大阻抗和最小阻抗間變換。四個階段的時間是寄生電容、所需電壓變化、柵極驅(qū)動電流的函數(shù)。這就突出了在高速、高頻開關應用設計中器件選擇部分和柵極最適合工作條件的重要性。
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